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電磁気学
工事中(2012/10/27)
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- 電流と磁界との間に働く力
電流I[A]の流れている長さl[m]の導体が、磁束密度B[Wb/m2]
の磁界中に置かれているとき、導体に働く力F[N]は次の式によります。
F = IBlsinθ
ここに、θは電流と磁束密度のなす角度です。
また、力Fの方向は電流と磁束密度の両方に直角であって、
向きは下図に示す方向です。
電流と磁束密度が直角のときはsinθ=1となるため
F = IBl
このとき、この力Fの向きは、フレミング左手の法則によります。
・ベクトルによる表現(工事中)
- 磁界中のコイルに働く力(工事中)
下図のように電流I[A]が流れているコイルPQRSが磁束密度
B[Wb/m2]
の中に置かれている場合、コイルが受ける力を考えます。
コイルの長さはQRおよびSPをa[m]、PQおよびRSはb[m]とします。
PQおよびRSに働く力をそれぞれF1、F3とすれば、
F1=IBb
F3=IBb
となり、向きはそれぞれ下図のようになります。
PQおよびRSに働く力をそれぞれF1、F3とは
大きさは等しく、向きは反対ですが、作用点が同一直線上にないため
2点間の距離をa[m]とする偶力となり、その大きさMは、
M=IBb * a cosθ = abIBcosθ
となります。
一方、PQおよびRSに働く力をそれぞれF2、F4とすれば、
F2=IBbsinθ
F4=IBbsinθ
となりますが、F2とF4は大きさは等しく
また、その向きは下図のように反対向きであるため打消し合います。
以上より、コイルに働く力は偶力モーメントM=abIBcosθの
回転力となります。
コイルがN回巻かれた場合は、IがN倍となるため、
M = abNIBcosθ
となります。
なお、Tの部分に働く力は、電流Iの方向が逆方向であり、それぞれの
力は打消し合います。
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